测量电流，有很多种方法，最通用的方法是使用阻性分流器，互感器，或磁传感器。

       阻性分流器应用欧姆定律：通过分流器的电流与分流器两端的电压值成正比，分流器相当于与负载串联。这种方法的优点是：精度高，低偏差，缺点是无法提供电绝缘和高的温飘。因而短暂的峰值可能烧伤分流器，并有可能导致电子元件的过载。

       互感器由一个初级线圈和一个次极线圈，包围着一个磁芯组成，初级线圈产生电流，使磁芯感应出磁场，从而使次极线圈产生感应电流，与初级电流成正比，比例大小由匝数决定。互感器提供了电气绝缘，但只能工作于交流电，并且体积大。

       磁传感器则集中了上述两种方法的优点，Honeywell 的磁阻传感器提供了高灵敏度，小体积，固态结构，并可用于非接触传感，提供了电气绝缘，保护了传感器和周围的电子元件，传感器的“置位”和“ 复位”电路，提供了超低的偏差和超低的漂移，其测量的电流带宽可以从直流到2～5MHZ，可适用于大量程电流测量，且动态范围可超过100dB。

      大多数情况下，磁场可由安培定律得出：磁场强度沿着电流流过的路径的积分，就等于电流，即 ∮H ?dL = I  (1) ，其中，H 为磁场强度，I 为电流，DL 为电流流经的路线的微分。

     对于一个圆形导体，选定固定距离r,则H和dL 始终指向同一方向，对于同一个圆，H 值大小一致，既然dL=rdθ,则∫ H∑ dL = H∫rdθ(θ=0~2∏ )磁通量B=uH（u 为常量），我们可得到B=(2*10-7I)at/r （3）例如：l=1amp,r=1cm,则B=20μT 或0.2G。

      在一个无限长的导线内，通过不同大小电流，产生的磁场情况符合规律，如1 安培时，在离导线中心2cm 时产生的磁场为0.1 高斯。

      以上讨论的是一根无限细的导线，如果使用的是一根一定长度的导线，且无圆形截面，或较长的导线，便很难预测固定的磁力线分布。

      另外一个无限长的，非圆形截面的导线的磁场分布的计算类似于一个宽的导体，如导体由５根无限小的导线组成，每两根相邻导线间距1.0mm，每根导线上带有总电流1/5的电流，此导体的磁场分布由这5个导线各自产生的磁场叠加起来。安培法则的前提是一个无限小的导线，适用于远距离磁场计算，因此，以上的类似不很精确，因为磁场太接近于导体。请注意：测量磁场与导体越远，磁场分配越成圆形，且越易预测， 因而，电流可以看作是无限小的一个点。如果要对有限尺寸（或不规则尺寸）的导体、近距离的磁场计算非常精确，最好是用萨瓦特法则：H =∮（IdLxar/4 πR 2 ）=∫s（KxardS/4 πR 2  ）=∫vol（Jxardv/4 πR 2 ）

       其中，dL 是一段无限小的导线带的电流，K 是表面电流密度（A/m），J 是电流密度（A/m2）.

      以下将介绍包含了一些简单的用Honeywell的磁阻传感器测电流的方法，所有磁场的数据都是以一根导线产生的磁场为出发点来近似计算的，所以，首先是根据经验或更先进的磁场分析方法，对这种近似来校正。

传感器的旋转调节

       对于大电流，传感器要求离导线远些，才可以测量导线产生的全部磁场。这里描述的方法是在磁场内旋转传感器。但是，磁场是一个矢量，磁传感器测量的是沿敏感轴的磁场分量。因此，在测量大电流时，传感器通过旋转、调节敏感面的位置，来测量整个磁场的一个分量，这样，传感器可以与导线近一些。用此方法测量的一个磁传感器，测量结果（Bm）如下：假设传感器附近的磁场分布大致均匀，则θ角越接近90℃，传感器对于角度的误差越敏感。例如：传感器安装在10℃倾斜角度时，输出为满输出的98.4%，若安装角度误差±0.5℃，导致输出变化幅度为0.3%，安装的倾斜角为80℃。传感器的输出为满输出的17%，误差达10%。这种方法可以测量大电流导线近处，但误差较大。

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